Велика енциклопедия на нефт и газ

Описание - напрежение

Описанието на напреженията, приложени в дадена точка, е значително опростено, ако те са свързани с основните оси. В зависимост от стойностите на σ1 (σ2 и a3, има различни напрегнати състояния. В общия случай, ax a o2 f a3, в този случай се реализира триосно напрежено състояние. Когато ax σ2 - O3, хидростатично състояние възниква. се нарича цилиндричен. [1]

Описанието на напреженията, приложени в дадена точка, е значително опростено, ако те са свързани с основните оси. В зависимост от стойностите на o и a2 и a3 има различни напрегнати състояния. В общия случай ar ph o2/a3, в този случай се реализира триосно напрегнато състояние. Когато a2 a3 възниква хидростатично състояние. За две равни и третата ненулеви стойности на a състоянието се нарича цилиндрично. [2]

При описанието на стреса беше използвана основа, която, както беше посочено, беше замразена в изследвания материал. [3]

По този начин, за да се опишат напреженията, действащи върху координатните равнини, преминаващи през която и да е точка, е достатъчно в тази точка да има шест величини ax, Cu, ar rxy Tyv rxr - mc Tv Ti /, наречени компоненти на напрежението. [4]

По този начин, за да опишем напреженията, действащи върху координатните равнини, преминаващи през която и да е точка, е достатъчно да имаме шест стойности на ex, (Ty, ar, t: xy tcx, txg - tgd:, rg rg. [5]

На пръв поглед изглежда, че това може да усложни описанието на стреса. [6]

ТЕОРИЯ НА ЧЕРЕПАТА - насока в теорията на еластичността и структурната механика, чиято основна цел е да опише напреженията и деформациите, възникващи при действието на външни натоварвания в черупката. Черупката е твърда, ограничена от две повърхности, разрезът има малка дебелина в сравнение с други характерни размери. [7]

Книгата използва характерни вектори и референтни рамки, замразени в деформируем материал, като основа за описание на напрежението и деформацията. Методът, разработен с помощта на този апарат, позволява на читателя самостоятелно да формулира приемливи реологични уравнения на състоянието и да изчисли основните характеристики на съответните материали за условия на равномерно напрегнато състояние, отчитайки миналата история на потока. Еластичното възстановяване, релаксацията на стреса, ефектите на Weissenberg и други явления и свойства, представляващи интерес за анализа на механичното поведение на полимерните течности, са разгледани подробно. [8]

Въпросът как да разберем състоянието на постоянен стрес в среда, която променя формата, възниква, когато се опитваме да дадем описание на стреса, който не зависи от някакво квази-твърдо движение на тялото (стр. [9]

Реологичните уравнения на състоянието, получени и изследвани в предишните глави, очевидно са най-простите уравнения, подходящи за описване на напреженията, възникващи в еластичните тела и течности при крайни деформации. Има всички основания да се смята, че уравненията на каучуковото тяло всъщност отразяват свойствата на каучука и другите полимери в силно еластично състояние (вж. [10]

Самите стресове на Рейнолдс играят много активна роля в динамиката на атмосферната циркулация, особено в термина/час в уравнение (22.6) (вж. Раздели 10 и 11), създавайки на някои места отрицателен вискозитет, който доставя квазизонални струйни потоци с кинетични енергия. Без включване на този феномен в модела (включително с вече остарялото описание на стресовете на Рейнолдс като дисипативни сили), всякакво качествено възпроизвеждане на зоналната циркулация на атмосферата едва ли е възможно. [12]

Самите стресове на Рейнолдс играят много активна роля в динамиката на атмосферната циркулация, особено в термина FX в уравнение (22.6) (вж. Раздели 10 и 11), създавайки на места отрицателен вискозитет, който доставя квазизонални струйни потоци с кинетична енергия . Без включване на този феномен в модела (включително с вече остарялото описание на стресовете на Рейнолдс като дисипативни сили), всякакво качествено възпроизвеждане на зоналната циркулация на атмосферата едва ли е възможно. [13]

Примерите, разгледани в предишните параграфи, показват, че различни напрежения действат на различни места, преминаващи през определена точка на натовареното тяло, но те са естествено свързани помежду си. В най-общия случай за всяко натоварване множеството от всички възможни напрежения в близост до дадена точка (във всички области, преминаващи близо до точката) се определя от шест величини (числа), които са компоненти на симетричен тензор на втория ранг. Удобно е да се използват тензори при описване на напрежения и други физически величини. [14]

Най-общите математически възможни връзки напрежение-деформация не са непременно получени от една скаларна функция. Например, от класическата теория за еластичността е добре известно, че въвеждането на функцията деформация-енергия намалява броя на независимите еластични константи във връзката напрежение-деформация. Очевидно е много малко вероятно реално да е съществувала еластична среда (в смисъл, че напрежението е недвусмислена функция на деформацията), която в същото време би била нехипоеластична. В този случай променливите T, y биха били достатъчни, за да опишат напреженията, но не и термодинамичното състояние, което е доста странно. Ако е така, тогава разликата между еластичните и хипоеластичните твърди вещества е по-скоро математическа, отколкото физическа. [петнадесет]